使用 Stefan-Boltzmann 定律实时计算 Q = εσA(T₁⁴−T₂⁴)。可视化热流密度、辐射热阻及按强度比例绘制的辐射箭头。
$$q = \\varepsilon \sigma T^4$$
ステファン-ボルツマン則：放射熱流束（W/m²）。$\sigma = 5.67 \times 10^{-8}$ W/m²K⁴、$\varepsilon$ は放射率。
$$q_{net} = \\varepsilon \sigma (T_1^4 - T_2^4)$$
2面間の正味放射熱流束（W/m²）：黒体近似の場合。放射率 $\varepsilon \lt 1$ で実際の放熱量が減少。
$$\\lambda_{max} T = 2898 \\, \mu\text{m·K}$$
ウィーンの変位則：最大放射波長（μm）と絶対温度の積は定数。太陽≈0.5μm、人体≈10μm。
计算两个表面之间净辐射传热量的核心公式，基于Stefan-Boltzmann定律：
$$Q = \varepsilon \sigma A (T_1^4 - T_2^4)$$其中，$Q$是辐射传热功率（W），$\varepsilon$是表面发射率（0-1），$\sigma = 5.67 \times 10^{-8}\, \text{W/(m}^2 \cdot \text{K}^4)$是Stefan-Boltzmann常数，$A$是辐射表面积（m²），$T_1$和$T_2$分别是表面1和表面2的绝对温度（K）。
为了便于与导热、对流进行类比和热网络分析，常引入辐射热阻和辐射换热系数的概念：
$$R_{\text{rad}}= \frac{T_1 - T_2}{Q}= \frac{1}{\varepsilon \sigma A (T_1^2 + T_2^2)(T_1 + T_2)}$$$R_{\text{rad}}$是辐射热阻（K/W），其表达式来源于将四次方差线性化。$h_{\text{rad}} = Q / [A(T_1 - T_2)]$是辐射换热系数（W/(m²·K)），它是一个与温度强相关的变量，并非材料常数。
航天器热控：卫星、空间站在近乎真空的太空环境中，无法通过对流散热，热辐射是唯一向深空排散废热的途径。热控设计会精心布置辐射散热面（通常涂有高发射率涂层）并利用隔热材料来维持设备在合适的温度范围。
工业炉与高温设备：在钢铁冶炼、玻璃熔化和陶瓷烧成等工业炉中，炉内温度常超过1000°C，辐射成为最主要的传热方式。炉膛设计和内壁材料（发射率）的选择直接关系到加热效率和能耗。
建筑节能与红外测温：建筑物的外墙和屋顶通过红外辐射与天空和环境交换热量。夜间辐射制冷技术就是利用此原理。此外，红外热像仪通过检测物体表面的红外辐射来非接触测量温度，其读数需要根据被测表面的发射率进行校正。
电子设备散热：对于大功率芯片、LED灯具等，当温度较高时，辐射散热占比会显著上升。在散热器表面进行阳极氧化发黑处理，就是通过提高发射率ε来增强辐射散热能力，这是一种低成本且有效的强化散热手段。
为了帮助你更好地使用本模拟器，这里列举几个初学者容易陷入的误区。首先是绝对温度（K）与摄氏温度（℃）的混淆。这确实是个常见错误。例如，当你想设置表面温度为"100℃"时，输入值应为"373K"。如果直接输入"100"，计算结果会出现严重偏差。使用模拟器前，务必养成在心中默念"℃ + 273 = K"的转换习惯。
其次是发射率ε并非固定值。虽然不同材质有大致范围，但实际值会随表面粗糙度、氧化状态、温度甚至波长而变化。例如，同为不锈钢材料，抛光表面的ε约为0.1，而氧化后可能升至0.7以上。在实际应用中，需要通过文献或实验确认"特定工况下的具体数值"。
最后要理解本工具的模型局限性。这里计算的是两个平行无限大平面，或视角系数为1（完全互视）的理想配置。现实中涉及多物体复杂构型、或封闭空间内反复反射吸收的情况，仅靠本工具无法计算。请始终将其作为"掌握辐射基本原理与直观感受的训练工具"来使用。
工业炉炉膛：高温面T1=1473K（1200°C），环境T2=323K（50°C），黑体炉膛eps=0.85，辐射面积A=3.6m²。根据Stefan-Boltzmann定律Q=εσA(T1⁴-T2⁴)，其中σ=5.67×10⁻⁸W/(m²·K⁴)，计算得Q=εσA×(1473⁴-323⁴)≈168.5kW，热流密度q=168500/3.6≈46.8kW/m²。