参数设置
流体选择
加热面与流体组合 (Csf)
Csf 越小，活跃成核点越多，相同 ΔT 下的 h 越高
表面过热度 ΔTe
K
T_s − T_sat。过热度升高时，成核点密度和气泡脱离频率增加，h 迅速增大
预设（热流密度）
叠加显示
沸腾状态：
核态沸腾
计算结果
—
热流密度 q'' [kW/m²]
—
换热系数 h [kW/m²K]
—
壁面过热度 ΔTe [K]
—
气泡脱离直径 Db [mm]
—
成核点密度 [1/cm²]
—
脱离频率 f [Hz]
—
雅各布数 Ja
—
CHF [MW/m²]
核态沸腾气泡动画（实时）
成核中
生长中的气泡
脱离与上升（潜热输运）
热流 q''
h vs ΔTe（工作点）
理论与主要公式
核态沸腾热流密度（Rohsenow, 1952）：
$$q''=\mu_l h_{fg}\left[\frac{g(\rho_l-\rho_v)}{\sigma}\right]^{1/2}\left[\frac{c_{pl}\Delta T_e}{C_{sf}h_{fg}\mathrm{Pr}^n}\right]^3$$换热系数：$h=q''/\Delta T_e$（核态沸腾中 $q''\propto\Delta T_e^{3}$ ，因此 $h\propto\Delta T_e^{2}$ ，随过热度迅速增大）
气泡脱离直径（Fritz）：$D_b=0.0208\,\beta\sqrt{\dfrac{\sigma}{g(\rho_l-\rho_v)}}$，脱离频率 $f$ 满足 $f\,D_b\approx0.59\left[\dfrac{\sigma g(\rho_l-\rho_v)}{\rho_l^2}\right]^{1/4}$
雅各布数（过热程度的指标）：$\mathrm{Ja}=\dfrac{\rho_l c_{pl}\Delta T_e}{\rho_v h_{fg}}$。临界热流密度（Zuber）：$q''_{max}=0.131\,h_{fg}\rho_v\left[\dfrac{\sigma g(\rho_l-\rho_v)}{\rho_v^2}\right]^{1/4}$
成核点密度 N 根据气泡脱离通量与潜热输运的平衡关系 $q''\sim N\,f\,(\tfrac{\pi}{6}D_b^3\rho_v h_{fg})$ 反算得到（潜热输运与微液膜蒸发的代表性估计值）。