实时体验激光干涉产生全息图的原理。拖动点光源，自由操作条纹模式。
可拖动点光源移动
全息图是"记录光干涉条纹的介质"。当两束相干光（激光）照射同一平面时，各点的光强取决于两束波的相位差。相位差为0、2π、4π……时，出现明条纹（强干涉）；相位差为π、3π……时，出现暗条纹（弱干涉）。
当 $N$ 个点光源以相同角频率 $\omega$ 振动时，观测点 $(x,y)$ 处的复振幅为：
强度由 $I = |U|^2$ 给出，展开后得：
$$I(x,y) = |E_R + E_O|^2 = I_R + I_O + E_R E_O^* + E_R^* E_O$$
全息图记录的干涉强度：参考光 $E_R$ 和物体光 $E_O$ 的干涉图案。
$$\Lambda = \frac{\lambda}{2\sin(\theta/2)}$$
干涉条纹间隔 $\Lambda$（μm）：$\lambda$ 为波长（nm），$\theta$ 为两束光的夹角。
$$\Delta x = \frac{\lambda z}{D}$$
衍射极限分辨率（m）：$z$ 为传播距离（m），$D$ 为孔径（m）。全息图空间分辨率的上限。
$k = 2\pi/\lambda$ 为波数。$r_i = \sqrt{(x-x_i)^2 + (y-y_i)^2}$ 为第 $i$ 个光源到该点的距离。
观测点处的光强是所有相干点光源贡献的叠加。各光源的波以不同的相位差相互重叠，因此强度由余弦函数调制。
$$ I = \sum_{i,j}2A_iA_j\cos(k\Delta r_{ij}) $$$I$：观测点光强，$A_i$、$A_j$：光源i、j的振幅，$k$：波数（$k=2\pi/\lambda$），$\Delta r_{ij}$：观测点到光源i和j的距离差
双光源干涉时，条纹的空间周期由以下公式给出。光源间角度越大，波长越短，条纹越密集。
$$ \Lambda = \frac{\lambda}{2\sin\theta} $$$\Lambda$：干涉条纹间隔，$\lambda$：光的波长，$\theta$：从观测点看两个光源的夹角的一半
全息干涉计测：在物体上照射激光，比较变形前后的干涉条纹变化。例如，对汽车发动机缸体施加热负荷时的微小膨胀，或航空器机翼在结构试验中的应变，都可用非接触、高精度的方法进行计测。
全息图记录与再现：物体光和直接照射的激光（参考光）相干涉，将干涉条纹图案记录在感光胶卷上。再对记录的干涉图案照射参考光，能够再现立体的像。
菲涅尔区板透镜：用同心圆的透明和不透明图案（类似干涉条纹）代替普通玻璃透镜来集光。对于X射线等通常难以用折射透镜处理的波长，被应用于显微镜和成像装置。
光通信与光信息处理：利用干涉设计光开关和光滤波器。精密控制多条光路的干涉，实现高速信号处理和波长选择。
首先，干涉条纹产生于"光的波性"，因此光源必须具有相干性（可干涉性）。本模拟器假设所有光源完全相干，但现实中普通LED或太阳光无法产生干涉条纹。激光是可靠的相干光源。
其次，参数设置中容易忽略的是尺度感觉。例如，即使在可见光范围（400-700nm）改变波长，屏幕上条纹间隔的变化也很小。但如果把光源间距从1mm改为10mm，条纹就会大幅变密。在实际干涉计测中，这种"几何配置"的影响往往比波长的影响更大。建议在模拟器中大胆改变距离和角度参数，直观体验。
还有，要注意"干涉条纹的对比度"。当所有光源振幅相同时，条纹清晰锐利；但如果把主光源振幅设为10，其他设为1，干涉条纹就几乎消失。这对应实际应用中参考光和物体光强度不匹配的情况——强度比不合适会导致无法测量。调整参数时，要同时考虑强度分布。
条件：波长λ=532nm（Nd:YAG激光绿光输出）、缝隙间隔d=0.3mm、观测距离L=1000mm，明线间隔Δy=λL/d=(532×10⁻⁹×1)/(0.3×10⁻³)=1.77mm。将缝隙间隔滑块设为0.3，波长设为532，屏幕会生成约1.77mm间隔的周期性干涉条纹。振幅比设为1:1时，最大亮度比Imax/Imin=4，得到高对比度的干涉图案。