最后的 Bo=0.538 是 Bond 数吧。它和 Weber 数有什么区别？分母都是表面张力，用一个指标不就可以了？
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分母相同但分子不同。Bo=ρgL²/γ 是"重力 vs 表面张力"，We=ρV²L/γ 是"惯性 vs 表面张力"。简单说，Bond 数决定"静止液滴的形状"（重力小时球形，大时扁平），Weber 数决定"流动中液滴是否破裂"。L=2 mm 的水滴，Bo=0.54 说明重力被表面张力压制，液滴保持球形；但把同一液滴放在 V=10 m/s 的气流中，We=2740，立刻粉碎。在微重力下（国际空间站），g≈0 导致 Bo→0，巨大水球能漂浮，但加速飞船后 We 飙升就会破裂。这就是为什么要分别考虑两个指标。
雨滴的自然破砕：大雨滴（直径 6 mm 以上）最终速度接近 9 m/s，代入 ρ=1000、L=6 mm、γ=73 mN/m、V=9 m/s，得到 We ≈ 6.7×10²，进入袋状破裂区。实际上，大雨在地表附近会从"汉堡状"变成"降落伞状"，分裂成多个小液滴（已由高速摄像证实）。气象学中 Marshall-Palmer 分布的最大雨滴直径上限就由这种破砕决定。
喷气发动机燃料喷雾和航空安全：航空发动机燃料雾化器设计要让液滴的 We 保持在 100～1000 范围内，优化燃烧室内的混合和燃烧。相反，在结冰条件下（超冷水滴 SLD），雨滴 We 较小，撞击机翼不会破裂而是铺展开，导致"冰板冻融"，严重损害气动性能。在本工具中设置 L=2 mm、V=80 m/s、γ=73 mN/m，得到 We ≈ 1.75×10⁵，说明发动机进气口的液滴破碎极为剧烈。
另一个常见误解是"超过 Vc 就必然破裂"。Vc 是定常气流和充足时间下的阈值，短暂的冲击气流可能让液滴只振动而不破裂（类似冲击负荷）。实际喷雾设计时，不仅要看 We 的最大值，还要考虑"液滴经历高 We 的滞留时间"，需要对整个喷嘴下游流场进行破裂模式评估。本工具显示瞬时 We，这类时间依赖的评估需要额外分析。
最后是"特征长度 L 总是液滴直径"的思维定式。不同文献采用不同定义：有的用直径，有的用半径，结果会相差 2 倍。本工具遵循 Pilch & Erdman 的惯例采用直径，查阅资料时务必确认定义。同样要区分"界面张力"（液-液间）和"表面张力"（液-气间），本工具以空气界面的表面张力为准。
常见问题
We = ρV²L/γ 是液滴的惯性力（变形·分裂液滴的一方）和表面张力（保持球形的一方）的比。分子 ρV² 是动压，分母 γ/L 是与曲率成正比的表面张力压。两者都是压力维度，因此无量纲化。We 小于 1 时表面张力占优，液滴保持球形；超过 12 时惯性占优，液滴分裂。在工具中输入默认值（水、V=10 m/s、L=2 mm）得到 We=2740，说明雨滴大小的水滴以秒速 10 m 放在气流中会瞬间粉碎。
Vc = √(12γ/(ρL)) 是 We=12 时的速度，超过这个速度给液滴相对速度就会分裂。对于水（γ=73 mN/m、L=2 mm），Vc ≈ 0.66 m/s 意外地小，是喷雾喷嘴出口后液柱仅通过空气阻力就微粒化的基本指标。将 L 减小到 0.2 mm 时，Vc 增大到 √10 倍的 2.1 m/s，定量说明小液滴更耐破裂。在本工具中改变 L 时，Vc 值会立即更新。
Bo = ρgL²/γ 是重力和表面张力的比，We = ρV²L/γ 是惯性（运动）和表面张力的比。静止液滴的形状（小雨滴呈球形，大的扁平）由 Bo 决定，流中液滴是否破裂由 We 决定。L=2 mm 的水滴，Bo ≈ 0.54 表现为表面张力支配的球形，但同一液滴在 V=10 m/s 气流中受到 We=2740，完全粉碎。本工具同时显示两个参数，可一次掌握静态和动态稳定性的两个方面。